晶体管放大电路的负载线包括直流负载线和交流负载线，描述了输出端电压、电流与负载之间的关系。大学期间曾经学习过相关知识，本文将与大家重温所学内容，并介绍直流工作点对功率放大器性能的影响。
直流负载线
以场效应管为例，图1给出了典型的晶体管放大电路，直流供电UDD、电阻Rg和Rd构成了晶体管的偏置网络，决定了静态偏置点，RL为电路的负载。ui(t)为输入的交流信号，叠加在UDD提供的栅压上，共同控制晶体管的输出特性，漏源电压Uds也是放大后的交流信号与直流电压的叠加波形。
图1.典型的晶体管放大电路及直流等效电路
晶体管可以工作在直流模式，在偏置网络一定的情况下，栅源电压Ugs和漏源电压Uds是不随时间变化的，通常称之为静态工作状态。当Ugs大于阈值电压时，晶体管开始导通，漏极电压的存在将使得漏极电流急剧增大，相当于一个压控电流源，正是基于这一特性，晶体管可以用来设计放大电路。
图1右为等效的直流电路，此时Rd相当于晶体管输出的负载，漏源电压可以表示为
进一步转换为
上式即为直流负载方程，漏极电流与漏源电压呈现为线性的关系，在晶体管的直流输出特性曲线中将得到一条斜率为(-1/Rd)的直线，如图2所示，这就是直流负载线。
决定晶体管输出电流的关键因素之一在于所施加的栅源电压，晶体管导通后，随着栅源电压的增大，漏极电流也将不断增大，对于上述直流偏置网络，漏源电压将逐步减小。因此，直流负载线表面上只是漏极电流和漏源电压的关系，实际上栅源电压是“幕后推手”。
图2.晶体管的直流负载曲线
值得一提的是，直流负载方程取决于偏置网络，偏置网络不同，直流负载方程不同，直流负载线也将不同。
比如，实际的射频功放偏置网络很少采用图1的形式，因为漏极电阻Rd会消耗很多功率，限制了效率。更常见的偏置网络是，使用LDO经过RFChoke电感结合电容或者1/4λ传输线结合扇面电容给功放供电，不存在Rd(假设传输线及电感是理想无耗的)，无论Id如何变化，Uds始终是恒定的。直流负载线就是一条垂直线，如图2虚线所示。
当设计好偏置网络，栅压和直流负载线就确定了，负载线与输出特性曲线的交点(Ugs;Id,Uds)也就确定了，这就是直流工作点，或者称为静态工作点。直流工作点的选择对于功放的性能至关重要，这一点将在下面介绍。
交流负载线
与直流负载线类似，交流负载线依然描述的是漏极电流与漏源电压之间的关系，但是更多反映的是交流电流与电压之间的关系。为了确定交流负载线，需要对前面提及的晶体管放大电路进行交流等效。因直流电源的内阻很小，对于交流信号可以等效为接地，故等效电路如图3所示。于是，Rd//RL就成为了放大电路的交流负载，记为R’L。
图3.晶体管放大电路的交流等效电路
上图虽然给出的是交流等效电路，但是在实际工作时，漏极上是需要提供直流的，这意味着漏源电压和漏极电流实际都是交流成分和直流成分的叠加，分别记为Uds(t)和Id(t)。
假设当前偏置网络确定的直流工作点为：(Ugs,Q;Id,Q,Uds,Q)，则漏源电压可以表示为
式中，uds(t)为输出交流电压，与交流负载R’L及交流电流id(t)存在如下关系
则Uds(t)可写为
经过变换可得
则漏极电流Id(t)可写为
由上式可知，Id(t)是关于Uds(t)的线性函数，这就是放大电路的交流负载方程，在任意时刻，漏极电流和漏源电压都将满足这一关系。如果在t0时刻满足Uds(t)=Uds,Q，则Ids(t)=Id,Q，这意味着此时交、直流负载线相交于直流工作点。图4同时给出了直流和交流负载线，二者于直流工作点Q处相交，但交流负载线的斜率更大。
图4.晶体管放大电路的交、直流负载线
当给栅极输入交流信号时，交流信号与Ugs,Q叠加后给栅极提供偏置，其中交流部分是随时间动态变化的，根据晶体管的转移特性曲线，Id(t)和Uds(t)也将动态变化。比如，栅压变大，则Id(t)增大，Uds(t)将变小。交流负载线可以用来分析瞬时电流和电压的变化轨迹，并确定输出交流信号的幅度。图5通过图解方式描述了根据转移特性曲线、直流工作点及交流负载线确定输出电压和电流幅度范围的过程。
如前所述，实际偏置网络中并没有Rd，那么图3所示的交流等效负载岂不是等于0，呈现短路状态？
不会的，因为虽然没有Rd，但是RFChoke电感或者1/4λ传输线的存在，将使得向电源看去，在放大器工作频段的阻抗很大，这个阻抗并联在负载上带来的影响很小。
图5.晶体管放大电路的输入、输出信号转换
此外，需要说明的是，实际的交流负载线并不是一条直线，而是一个椭圆，这是由于晶体管的负载中含有容性成分，一部分源于晶体管自身的漏源结电容Cds，另一部分源于放大器的输出负载。容性成分可以通过阻抗匹配来抵消，抵消得越多，则交流负载线越趋于一条直线。关于为什么容性负载会形成椭圆形的负载线，后面有时间再给大家介绍。
直流工作点对功放性能的影响
对于功放而言，往往
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